毫米波圓極化介質(zhì)復(fù)合波導(dǎo)縫隙陣列天線的HFSS設(shè)計

2016-10-10 by:CAE仿真在線來源:互聯(lián)網(wǎng)

本文利用ANSYS HFSS設(shè)計了一種工作于毫米波段的介質(zhì)復(fù)合波導(dǎo)縫隙天線陣列,在介質(zhì)覆銅板加工出縫隙并與波導(dǎo)槽復(fù)合形成輻射結(jié)構(gòu),利用HFSS 軟件仿真并分析縫隙導(dǎo)納,泰勒加權(quán)實現(xiàn)陣列綜合。設(shè)計平面和差網(wǎng)絡(luò)實現(xiàn)天饋系統(tǒng)一體化,利用介質(zhì)覆銅板加工出圓極化柵,并利用HFSS對整體天線進行了仿真調(diào)試。仿真結(jié)果與實物測試結(jié)果基本一致,驗證了軟件仿真的準(zhǔn)確性和設(shè)計的可行性。該天線成本低、一致性高、圓極化性能好,同時可以改善傳統(tǒng)波導(dǎo)縫隙天線成品率低、成本高和工作帶寬窄的缺點,并將工作頻帶展寬至700MHz。

1、前言

作為一種常用毫米波天線,波導(dǎo)縫隙天線加工成本高、成品率低?；谟∷⒖p隙的介質(zhì)復(fù)合波導(dǎo)縫隙天線是將開縫的介質(zhì)覆銅板復(fù)合到波導(dǎo)槽上,保有傳統(tǒng)波導(dǎo)縫隙天線輻射效率的同時,還具有一致性好、生產(chǎn)工藝簡單、成品率高、成本低等優(yōu)點。有學(xué)者對覆介質(zhì)的波導(dǎo)縫隙特性進行了一些輻射特性分析,加工實物的有單條復(fù)合縫隙陣。本文利用ANSYSHFSS仿真軟件的精確計算功能,設(shè)計仿真并制作一種毫米波圓極化介質(zhì)復(fù)合波導(dǎo)縫隙天線,通過編寫陣列加權(quán)算法進行激勵分布計算,并主要利用仿真軟件HFSS對縫隙導(dǎo)納進行提取并擬合曲線。基于天饋系統(tǒng)一體化、一維波束和差的目的,利用HFSS設(shè)計了包含平面魔T的一維和差網(wǎng)絡(luò)。通過總結(jié)已有設(shè)計經(jīng)驗,設(shè)計一種基于介質(zhì)覆銅板的極化柵,可覆蓋于天線表面實現(xiàn)圓極化。經(jīng)過實物測試,天線于毫米波段工作性能良好:工作頻帶內(nèi)水平維和波束副瓣電平低于-18dB,俯仰維3dB波束寬度超過±15°,差波束零深25dB,右旋圓極化增益約22dBi,3dB波束范圍內(nèi)軸比小于5dB。仿真結(jié)果與實測結(jié)果一致。

2、介質(zhì)復(fù)合波導(dǎo)縫隙天線理論

2.1、天線結(jié)構(gòu)

本文涉及一種介質(zhì)復(fù)合波導(dǎo)天線,其輻射結(jié)構(gòu)如圖1所示,采用介質(zhì)覆銅板加工縫隙代替?zhèn)鹘y(tǒng)波導(dǎo)的開縫寬邊。與傳統(tǒng)波導(dǎo)寬邊開縫的天線相比,介質(zhì)復(fù)合波導(dǎo)相當(dāng)于在縫隙表面覆蓋一層介質(zhì),對于縫隙以及波導(dǎo)腔體結(jié)構(gòu)都具有保護作用。

2.2、波導(dǎo)寬邊縱縫單元分析

如圖2(a)所示,波導(dǎo)寬邊縱縫單元等效為并聯(lián)的導(dǎo)納,其導(dǎo)納數(shù)值與波導(dǎo)尺寸、工作頻率、縱縫的偏置以及長度等參數(shù)有關(guān)。引入介質(zhì)覆蓋后,導(dǎo)納公式相應(yīng)改變,有文獻對覆介質(zhì)波導(dǎo)縫隙的導(dǎo)納特性進行研究,但其計算繁復(fù)且仍需要仿真驗證。本文直接采用HFSS建立覆介質(zhì)波導(dǎo)縱縫單元,通過仿真提取導(dǎo)納并擬合曲線的方式對其對應(yīng)關(guān)系進行研究。

3、利用HFSS軟件設(shè)計陣列天線

3.1、設(shè)計陣列

波導(dǎo)縫隙陣列是天線的核心,實現(xiàn)方向圖的大多數(shù)特性。本文設(shè)計縫隙陣列工作頻率為Ka波段,陣列規(guī)模為2×32排布,設(shè)計副瓣電平為-20dB,增益為22dBi。如圖2(b)所示,選擇陣列形式為諧振式波導(dǎo)寬邊縫隙陣,其優(yōu)點在于結(jié)構(gòu)緊湊,工作性能較穩(wěn)定。由于陣列定為2×32排布,計算縫隙等效導(dǎo)納時需要考慮同一波導(dǎo)及兩條波導(dǎo)間的縫隙互耦。

3.1.1、計算陣列加權(quán)

通過編寫算法程序?qū)崿F(xiàn)陣列的泰勒加權(quán)分布,對陣列的激勵權(quán)值進行計算。為得到方向圖的一維和差,陣列采用對稱式饋電結(jié)構(gòu)。以副瓣電平-22dB加權(quán),得到各單元權(quán)值。

3.1.2、提取引入縫隙間互耦的導(dǎo)納

HFSS可以準(zhǔn)確地對所建模型進行場的求解,使設(shè)計更加簡便。利用HFSS建立兩條平行波導(dǎo)的多個縫隙模型進行導(dǎo)納分析,能對縫隙互耦進行計算,得到比單個縫隙模型以及單條波導(dǎo)模型更準(zhǔn)確的縫隙導(dǎo)納參數(shù)。僅激勵單條波導(dǎo)時,另一條波導(dǎo)能量場耦合如圖3(a)所示;兩條波導(dǎo)同時激勵時,場分布如圖3(b)所示。縫隙耦合量級為-20dB~-30dB。

通過調(diào)節(jié)縫隙的長度l、寬度參數(shù)w、縫隙偏置d,使模型達到諧振狀態(tài)并使縫隙互耦盡量小,對縫隙的導(dǎo)納參數(shù)進行提取。此時提取出的參數(shù)即為引入平行波導(dǎo)間縫隙互耦影響的結(jié)果,更接近實物。將提取出的導(dǎo)納參數(shù)進行處理,擬合出導(dǎo)納-偏置-縫長對應(yīng)曲線,結(jié)合激勵權(quán)值進行陣列設(shè)計。經(jīng)過軟件仿真,最終的縫隙陣列見圖4。

3.2、平面和差網(wǎng)絡(luò)設(shè)計

3.2.1、設(shè)計平面魔T

考慮用金屬一體加工出波導(dǎo)槽和饋電網(wǎng)絡(luò)。因此利用HFSS設(shè)計平面魔T實現(xiàn)一維信號的和差。在模型中,用易加工的金屬臺代替?zhèn)鹘y(tǒng)立體魔T的錐臺,如圖5(a)所示。經(jīng)過仿真,和差端口隔離度優(yōu)于30dB,插損小于0.3dB。

3.2.2、設(shè)計和差網(wǎng)絡(luò)

利用波導(dǎo)與平面魔T組合成為和差網(wǎng)絡(luò),優(yōu)化波導(dǎo)拐角以及長度,對兩側(cè)天線陣的激勵幅度和相位進行調(diào)節(jié)。最終模型見圖5(b),最終兩條饋電波導(dǎo)通過斜縫將能量耦合至輻射波導(dǎo)腔。

3.3、仿真整體天線

通過現(xiàn)有研究結(jié)果,以介質(zhì)覆銅板為基礎(chǔ),利用HFSS設(shè)計了毫米波圓極化柵。將圓極化柵、天線陣列和和差網(wǎng)絡(luò)組合成整體天線,如圖6(a)所示,仿真整體天線模型并進行優(yōu)化調(diào)試,天線的圓極化性能良好。

4、實物測試結(jié)果

天線實物照片見圖6(b),仿真與實測方向圖對比見圖7。實測和差口駐波比曲線如圖8所示。

對比仿真與實測結(jié)果可見,仿真和差方向圖與實測基本一致。利用HFSS建立平行波導(dǎo)縫隙模型并提取縫隙導(dǎo)納,可以將縫隙的互耦影響計算在內(nèi),與傳統(tǒng)電磁計算方法相比更精確且有效率。

5、結(jié)論

本文利用HFSS設(shè)計一種毫米波圓極化介質(zhì)復(fù)合波導(dǎo)縫隙天線。通過建立模型仿真,對縫隙導(dǎo)納進行提取并擬合曲線。利用HFSS設(shè)計一維和差網(wǎng)絡(luò)以及基于介質(zhì)覆銅板的極化柵,實現(xiàn)左/右旋圓極化。經(jīng)過實物測試,天線于毫米波段工作性能良好:所設(shè)計的介質(zhì)復(fù)合波導(dǎo)縫隙天線實現(xiàn)了一維波束和差,差波束零深25dB;圓極化柵實現(xiàn)了右旋圓極化增益約22dBi,3dB波束范圍內(nèi)軸比小于5dB;在保有傳統(tǒng)波導(dǎo)縫隙天線輻射效率的同時,該復(fù)合天線將工作頻帶展寬至700MHz。仿真結(jié)果與實測結(jié)果一致。

來源:互聯(lián)網(wǎng)作者:閆丕賢劉埇呂昕

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